TY - JOUR

T1 - Теоретико-полевая ренормгруппа в модели анизотропного роста границы раздела сред.

AU - Антонов, Н.В.

AU - Какинь, П.И.

PY - 2016

Y1 - 2016

N2 - Исследуется влияние турбулентного перемешивания на случайный анизотропный рост границы раздела фаз в задаче о выпадении осадка на подложку. Рост описывается моделью Вольфа — анизотропным обобщением модели Кардара—Паризи—Занга. Турбулентное адвективное поле скорости моделируется анизотропным ансамблем Авельянеды—Майда. Гауссова статистика с корреляционной функцией vv ∝ δ(t − t )δ(k) k−d+1−ξ ⊥ , где k — волновое число и 0 < ξ < 2 — свободный параметр. С использованием теоретико-полевой группы перенормировок установлены неподвижные точки модели со скоростью и без неё — последние оказываются в согласии с результатами Вольфа. Показано, что при пространственной размерности d = 2 все найденые неподвижные точки стягиваются в одну; однако, это не противоречит существованию физической сильно взаимодействующей точки модели Кардара—Паризи—Занга, которая должна сохраняться и в этой модели. Включение поля скорости разрушает стабильность неподвижных точек модели и запрещает седловую точку модели Кардара—Паризи—Занга. Практические вычисления координат неподвижных точек и их области стабильности вычисляются в первом порядке (двойного) разложения по ξ и ε = 2−d (однопетлевое приближение). Библиогр. 30 назв. Табл. 1.

AB - Исследуется влияние турбулентного перемешивания на случайный анизотропный рост границы раздела фаз в задаче о выпадении осадка на подложку. Рост описывается моделью Вольфа — анизотропным обобщением модели Кардара—Паризи—Занга. Турбулентное адвективное поле скорости моделируется анизотропным ансамблем Авельянеды—Майда. Гауссова статистика с корреляционной функцией vv ∝ δ(t − t )δ(k) k−d+1−ξ ⊥ , где k — волновое число и 0 < ξ < 2 — свободный параметр. С использованием теоретико-полевой группы перенормировок установлены неподвижные точки модели со скоростью и без неё — последние оказываются в согласии с результатами Вольфа. Показано, что при пространственной размерности d = 2 все найденые неподвижные точки стягиваются в одну; однако, это не противоречит существованию физической сильно взаимодействующей точки модели Кардара—Паризи—Занга, которая должна сохраняться и в этой модели. Включение поля скорости разрушает стабильность неподвижных точек модели и запрещает седловую точку модели Кардара—Паризи—Занга. Практические вычисления координат неподвижных точек и их области стабильности вычисляются в первом порядке (двойного) разложения по ξ и ε = 2−d (однопетлевое приближение). Библиогр. 30 назв. Табл. 1.

KW - неравновесные системы

KW - ренормгруппа

KW - критическое поведение

KW - скейлинг

KW - non-equilibrium systems

KW - Renormalization group

KW - critical behavior

KW - scaling

UR - http://vestnik.spbu.ru/html16/s04/s04v4/01.pdf

M3 - статья

VL - 3(61)

SP - 348

EP - 361

JO - ВЕСТНИК САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО УНИВЕРСИТЕТА. ФИЗИКА И ХИМИЯ

JF - ВЕСТНИК САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО УНИВЕРСИТЕТА. ФИЗИКА И ХИМИЯ

SN - 1024-8579

IS - 4

ER -