На основе файла ENSDF создана и поддерживается в актуальном состоянии база данных о свойствах ядерных состояний с известным временем жизни [1]. В данной работе изучаются свойства изомерных состояний сферических ядер, связанные с орбиталью 1g9/2. Проведена систематика времен жизни изомерных состояний A-нечетных ядер с
числом протонов Z=33-49. В легких изотопах с Z≤37 основное состояние 3/2- (2p3/2), изомерное состояние – 9/2+. Изотопы Y (Z=39) имеют основное состояние 1/2- (2p1/2). В более тяжелых изотопах с Z≥41 основное состояние уже 9/2+ (7/2+), а изомерное 1/2- – дырочное состояние 2p1/2. Проведено сравнение экспериментальных значений
периодов полураспада с одночастичной оценкой вероятности изомерного перехода. При этом сравнении учитывались бренчинги распада изомерного состояния [1]. Влияние на
время жизни изомерного состояния подгонки ядерных зарядовых радиусов не значительно. Одночастичная модель качественно описывает все изменения вероятностей изомерных переходов как по величине на несколько порядков, так и в группах изотопов с ростом массы.
Аналогичная систематика проведена для A-нечетных ядер с числом нейтронов N=35-49. Природа изомерии в соседних нечетно-нечетных ядрах связана с одночастичным возбуждением и векторным сложением угловых моментов нечетных протонов и нейтронов, один из которых не меняет своего состояния. Основной вывод проведенной систематики состоит в том, что рассмотренные изомерные
состояния в сферических ядрах имеют одночастичную структуру. Высокая мультипольность (М4, Е3) изомерных переходов объясняет их малую вероятность, а большие изменения
времен жизни связаны с различными энергиями возбуждения изомеров.
В более тяжелых сферических ядрах появление изомерных состояний связано с орбиталью 1h11/2. Однако с ростом протон-нейтронной асимметрии (N>Z) появляется статическая деформация, и природа изомерии связана уже не со спином, а с «K-запретом».